問題６-１-３ 解説
観測点の緯度として通常の地理緯度ではなく，磁極を基準とした磁気緯度を考え \(\lambda\) とし，その余角（余緯度）を \(\theta=90-\lambda\) とします．観測点における伏角 \(I\) は \(\lambda\) や \(\theta\) を用いて次のように表わせます． \[ \tan I = 2\tan\lambda = \frac{2}{\tan\theta}. \] 図で磁極 G と各観測点を結ぶ線は直線ではなく大円の一部で，その曲線に沿った角距離が \(\theta\) です．上の２番目の式から \(\theta\) が小さいほど，即ち曲線の長さが短いほど観測点における \(I\) は大きくなります．また，観測点における偏角は，曲線と観測点を通る経線とのなす角度です．以上の２点を考慮して図を観察することで下表の結果が得られます．
| 測定番号 | 伏角（°） | 偏角（°） | 地点記号 |
|---|---|---|---|
| 測定値１ | 84 | 13 | D |
| 測定値２ | 80 | -27 | A |
| 測定値３ | 77 | 21 | C |
| 測定値４ | 75 | -5 | B |
なお，上の結果は単純な双極子磁場による地磁気のモデルに対するものですので，実際の地磁気でもこの通り観測されるとは限りません．実際の地磁気は非双極子磁場も多く含み，特に極域ではこのモデルからのずれは大きくなります．